– процесс парообразования в объеме перегретой жидкости (температура > температуры насыщения). Характеризуется образованием новых поверхностей раздела фаз.

1.  Сведения о жидкостях.

Характерно сохранение объема, но принимает форму сосуда в котором она находится. Для жидкостей характерно сохранение ближнего порядка расположения молекул.

Френкель предложил такое строение жидкости: если рассмотреть объем жидкости, то молекула совершает колебательное движение около положения равновесия и перескакивает на другое место.

Продолжительность колебания для определенного вещества при определенной температуре – величины определенные с увеличением температуры длительность колебаний уменьшается и в пределе жидкость ведет себя как газ, снижается вязкость жидкости.

 

Поверхностное натяжение жидкости.

Рассмотрим некоторый объем жидкости имеющую свободную поверхность.

Т.о. поверхностный слой жидкости обладает дополнительной энергией, которая является основной составляющей внутренней энергии жидкости. Жидкость ведет себя как бы она была заключена в упругую оболочку. Система стремится занять положение соответствующее минимуму энергии.

Рассмотрим каплю жидкости в газе или паровой пузырь находящийся в жидкости.

Рассечем каплю жидкости и рассмотрим две полусферы

Средняя длина поверхности :

Для сферы т.к.

Для плоскости

Сфера

Плоскость

Формула Лапласа

-   поправка Лапласа на избыточное давление.

Всё сказанное о силах поверхностного натяжения применительно жидкости справедливо и для твердых тел, поэтому при рассмотрении явлений на границе раздела фаз нельзя говорить о поверхностном натяжении какой-либо среды, надо рассматривать их во взаимодействии.

Граница раздела принимает форму соответствующего минимального суммарного раздела.

-   схема сил действующих на линии раздела трех фаз.

- краевой угол смачивания, определяется как угол отсчитываемый внутри жидкости и образованный касательными.

 полное смачивание

 жидкость абсолютно не смачивает поверхность, .

2.  Внутренние характеристики кипения.

Для роста пузырька пара давление внутри этого пузырька должно быть больше сил давления поверхностного натяжения и внешнего давления  

кривая упругости пара над плоской поверхностью (1), над вогнутой поверхностью (2).

 уравнение Клапейрона-Клазиуса.

удельные объемы

энтропии.

;

 ;

;

число зародышей пара.

Рост пузырька происходит от конечного размера, радиуса, который характеризуется свойствами поверхности.

Возьмем воду при  и определим критические радиусы пузырька при различных перегревах.


Информация о работе «Кипение»
Раздел: Физика
Количество знаков с пробелами: 10518
Количество таблиц: 0
Количество изображений: 0

Похожие работы

Скачать
12679
0
1

... , чем в объеме, так как для равного объема (рис.1) в первом случае критическое Dp значительно меньше. На воздушный пузырек объемом V на дне сосуда действует подъемная сила: Fпод = FA - FT = Vg(rв-rг) , (2) где FA - сила Архимеда, FT - сила тяжести, rг - плотность газа. Если пренебречь плотностью газа, то: Fпод = V g rв. (3) Пузырек прижат ко дну, поскольку на нижнюю поверхность силы давления не ...

Скачать
9601
2
1

... -7 -47,5 Двойная связь между атомами углерода 7 – Тройная связь между атомами углерода 14 –   Неаддитивный метод Тина и Каллуса Величина мольного объема жидкости при нормальной температуре кипения представлена в качестве функции критического объема: ,(6.13) где  и  выражены в см3/моль. Это простое соотношение хорошо прогнозирует  для органических чистых жидкостей, погрешность ...

Скачать
23176
5
2

... I  мм ГОСТ 1235-67. ЗАКЛЮЧЕНИЕ По данному курсовому проекту были произведены тепловой, гидравлический и конструктивно-механический расчёты теплообменного аппарата (подогревателя), необходимого для нагревания смеси ацетон-вода до температуры кипения насыщенным водяным паром. Вследствие чего по стандартным каталогам (ГОСТ 15118-79, ГОСТ 15120-79 и ГОСТ 15122-79) был выбран кожухотрубчатый ...

Скачать
13611
0
0

... IПЭГ-40М с изменением температуры (см. табл.) свидетельствует о значимом положительном энтальпийном вкладе в энергию взаимодействия БФ с ПЭГ- увеличение температуры от 453 до 483 К приводит к увеличению индекса Ковача с 829 до 864. Для изомерных моно-алкилбифенилов с одним и тем же типом замещения в молекуле бифенила энергетический выигрыш от взаимодействия с НФ снижается по мере перемещения БФ ...

0 комментариев


Наверх