Принцип действия ваккумных ламп с управлением током

Министерство образования Республики Беларусь

Учреждение образования

«Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники»

Кафедра электронной техники и технологии

РЕФЕРАТ

на тему:

«ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ВАКУУМНЫХ ЛАМП С УПРАВЛЕНИЕМ ТОКОМ»

1. ВАКУУМНЫЕ МНОГОЭЛЕКТРОДНЫЕ ЛАМПЫ

Вакуумные лампы с управлением током являются наиболее важными элементами электронных схем. В за­висимости от рабочего диапазона частот лампы можно разделить на две группы. К первой группе относятся все вакуумные многоэлектродные лампы, применяемые на частотах до 500 Мгц, ко второй — сверхвысокочастотные лампы, которые используются на частотах от 500 до 100 000 Мгц.

 

1.1. Вакуумный диод

Как было показано ранее, вольт-амперная характе­ристика вакуумного диода состоит из трех участков, со­ответствующих режиму начального тока, режиму про­странственного заряда и режиму насыщения (см. 3).

В режиме начального тока (U_а<0) справедливо уравнение (I_а=I_se^-eUa/kT=I_se^-Ua/Ut). Согласно этому уравнению при U_а=0 анодный ток I_а становится равным току насыщения I_s. Однако это справедливо лишь для диодов, у которых ток эмиссии катода настолько мал, что при положительном анодном напряжении не возникает пространственного заряда. Для используемых в технике диодов, в которых пространственный заряд довольно велик, анодный ток I при U_a=Q не равен току насыщения, т. е. всегда I_аo<<I_s. Поэтому закон начального тока для таких диодов имеет вид:

, (1)

где I_ао — анодный ток при действующем обратном на­пряжении U_действ = 0 (ограниченный облаком простран­ственного заряда перед катодом).

В режиме пространственного заряда (U_a>0) связь между анодным током и анодным напряжением для диода с плоскими электродами описывается уравнением «трех вторых».

В режиме насыщения (U_a >>0) анодный ток равен току эмиссии катода, который лишь незначительно воз­растает при увеличении анодного напряжения за счет эффекта Шоттки. В промышленных типах диодов вслед­ствие высокой эмиссионной способности (оксидного) ка­тода насыщение анодного тока достигается только в импульсном режиме.

Вакуумные диоды используются в основном для вы­прямления, преобразования, умножения частоты и для детектирования. Важнейшим параметром диода (при управлении переменным током) является крутизна S=-dI_a/dU_a. В режиме пространственного заряда

 (2)

1.2. Вакуумный триод

 

Уравнение статической характеристики. В вакуум­ном триоде между катодом и анодом расположена управ­ляющая сетка (спиральная, стержневая или ячеистая) и на создаваемый катодом электронный ток влияют одновременно электрические поля анода и управляющей сет­ки.

Рис. 1 Система электродов триода (а) и «треуголь­ная» эквивалентная схема (б).

Для количественного учета этого влияния удобно заменить триод (рис. 1,а) эквивалентной схемой, ко­торая состоит из соединенных треугольником трех лам­повых емкостей С_а.к., С_а.с. и С_с.к. (рис. 1,6). Тогда за­ряд катода (в пренебрежении пространственным элек­тронным зарядом) определяется следующим электро­статическим соотношением:

(2)

или

(2а)

В плоскости сетки действует так называемое эффек­тивное или действующее напряжение U_{действ.} Отношение называют проницаемостью триода.

(3)

С учетом уравнения (96) имеем:

U_действ=U_с+DU_а (4)

Следовательно, действующее напряжение U_действ равно сумме сеточного напряжения и некоторой части (D =-1¸20%) анодного напряжения. В соответствии с уравнением триодная система с напряжениями U_с и U_а сводится к эквивалентной диодной системе с напряжением U_{действ.}

Согласно закону «трех вторых» для анодного тока I_а триода справедливо соотношение

I_а =K U^3/2_действ = К (U_c + DU_a)^3/2. (5)

Это уравнение описывает так называемую «статиче­скую характеристику» триода, которая хорошо совпа­дает с экспериментальными данными. Константа урав­нения трех вторых определяется геометрией электро­дов. Для плоской триодной системы имеет место следую­щее приближенное соотношение:

(6)

где d_c — расстояние между сеткой и катодом, см; S -площадь поверхности катода, см².

Согласно уравнению (5) триод характеризуется дву­мя семействами характеристик: I_а=f(U_c) с параметром U_a (рис. 4.2,а) и I_a = f(U_а) с параметром U_c (рис. 2,в). Уравнение динамической характеристики. Для исклю­чения сеточных токов триоды (кроме генераторных три­одов) обычно работают при отрицательном напряжении на сетке. При этом «рабочая точка» лампы за счет отри­цательного напряжения (смещения) на сетке смещается в область отрицательных сеточных напряжений настоль­ко, чтобы при максимальном ожидаемом управляющем напряжении на сетке последняя находилась под отрица­тельным потенциалом. При подаче управляющего напряжения на сетку изменяется не только анодный ток, но и анодное напряжение (благодаря наличию внешней цепи), которое в свою очередь влияет на анодный ток. Поэтому общее изменение анодного тока (при небольших амплитудах управляющего напряжения) равно полному дифферен­циалу dl_а, причем

Рис.4.2

(7)

где dI_a, dU_c и dU_a обозначают (например, синусоидаль­ные) изменения величины I_а, U_c и U_a. При достаточно малых изменениях характеристика в области управле­ния (в окрестности рабочей точки) может считаться пря­молинейной, т. е. выражения в скобках в уравнении (7) являются постоянными величинами. Их значения могут быть рассчитаны по известному ходу характери­стик I_а—U_a или I_а—U_c в окрестности рабочей точки. При этом отношение

(8)

называют крутизной, а величину

(9)

-внутренним сопротивлением триода. Кроме того, отно­шение

 (10)

представляет собой проницаемость триода, которую можно также определить через отношение соответствую­щих емкостей лампы [см. уравнение (3)].

Эти три величины связаны соотношением Баркгаузена (внутреннее уравнение триода)

SDRi=1. (11)

С учетом уравнений  (9) и уравнение (7) принимает вид:

dI_a = SdU_c + dU_a/R_i(12)

и называется уравнением динамической характеристики триода; оно описывает поведение триода при управле­нии переменным напряже­нием небольшой амплитуды.

Усиление тока, напряже­ния и мощности. На рис. 104 показан пример использова­ния триода в простейшем усилительном каскаде. По­ведение анодной цепи по по­стоянному току описывает­ся уравнением «нагрузочной прямой»

 Рис.3 Усилитель на триоде

U_a = U_б - I_aR_a,  (13)

а по переменному току— следующим соотношением:

dU_a = - dI_aR_a (13a)

С учетом уравнения (13а) уравнение динамической характеристики триода принимает вид:

(13б)

В зависимости от соотношения между величинами R_a и Ri из этого уравнения можно получить характер­ные соотношения для случаев усиления тока, напряже­ния и мощности.

Усиление тока. Для оптимального усиления тока необходимо, чтобы R_a<<R_i (в пределе R_a®0). При этом из уравнения (13б) имеем:

dI_а = SdU_c. (14)

Таким образом, в анодной цепи протекает перемен­ный ток большой величины, если R_a мало по сравнению с R_i, а крутизна S достаточно велика. Следовательно, величина S определяет коэффициент усиления по току.

Усиление напряжения. Из уравнения (13а) можно легко получить выражение для коэффициента усиления триода по напряжению |m_u|:

(15)

причем сопротивление R_a может быть как омическим, так и комплексным. Максимум усиления напряжения имеет место при R_a >> R_i В пределе, при R_a®¥, коэф­фициент усиления по напряжению достигает максималь­ной величины:

.  (16)

Поэтому m, называют коэффициентом усиления по на­пряжению в режиме холостого хода; для триодов m обычно составляет от 5 до 100.

Таким образом, большое переменное напряжение на
анодной нагрузке имеет место при R_а гораздо большем Ri и при малом D. Поэтому величина D также опреде­ляет коэффициент усиления по напряжению.

Усиление мощности. Мощность переменного тока в анодной цепи пропорциональна (dI_a)² R_a. Из уравнения (13б) имеем:

  (17)

Усиление по мощности максимально, когда достигает максимума величина R_а/(R_а + R_i)², т. е. при Ri = R_a. При этом условии из уравнения (4.17) имеем:

  (17a)

Итак, большое усиление по мощности имеет место при Ri=R_a и при использовании ламп с малой прони­цаемостью и с большой крутизной. Отношение S/D, таким образом, определяет величину коэффициента уси­ления по мощности (к. п. д. усилителей мощности).

Баланс мощности при усилении. Мощность Р_R, выде­ляемая на нагрузочном анодном сопротивлении R_a уси­лительной схемы, складывается из постоянной и пере­менной частей:

P_R=(Ia+dI_a)²R_a=I²_aR_a+(dI_a)²R_a  (18)

(2dI_aR_a=0, так как dI_a при усреднении дает нуль). Мощность Р_а, подводимая к аноду лампы, равна:

 Р_а = (U_а-dU_a) (I_a + dI_a) =U_aI_a+ dU_adI_a =

= U_aI_a-(dI_a)²R_a (4.19)

(Среднее от dU_aI_a и dI_aU_a равно нулю, так как dU_a и dI_a при усреднении за период дают нуль.) Из уравнения (112) следует, что мощность рассеяния на аноде (по постоянному току) U_aI_a при наличии управляющего на­пряжения уменьшается на величину (dI_a)^zR_a, являю­щуюся, таким образом, полезной выходной мощностью усилителя [уравнение (18)]. Следовательно, преобразо­вание мощности в усилителе происходит за счет мощно­сти рассеяния усилительной лампы (по постоянному току).

Недостатками триода являются относительно малое усиление (m_u<l/D), которое, кроме того, ограничено сильным влиянием поля анода на поле в пространстве катод — сетка; относительно малое внутреннее сопротив­ление (порядка 10 кОм) и склонность к самовозбужде­нию через анодно-сеточную емкость С_а._с. Эти недостатки устранены в тетродах и в их дальнейшем усовершенство­вании — пентодах.